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1、1,第二节 介质的电磁性质,关于介质的概念 介质的极化 介质的磁化 介质的麦克斯韦方程组,2,一、介质的概念,介质由分子组成。从电磁学观点看来，介质是一个带电粒子系统，其内部存在着不规则而又迅速变化的微观电磁场。,1.概念,3,2.电介质的分类：,介质分子的正电中心和负电中心重合，没有电偶极矩。(无极分子） 介质分子的正负电中心不重合，有分子电偶极矩，但因分子的无规则热运动，在物理小体积内的平均电偶极矩为零，故没有宏观上的电偶极矩分布。（有极分子）,5,由于极化和磁化，介质内部及表面出现宏观的电荷电流分布，即束缚电荷和磁化电流。宏观电荷电流反过来又激发起附加的宏观电磁场，从而叠加外场而得到介质
2、内的总电磁场。,6,二、介质的极化,1.介质的极化,a. 电极化强度矢量P ：在外场作用下，两种电介质都出现宏观电偶极矩分布。,电极化强度矢量P：等于单位体积中，由极化产生的电偶极矩。,7,b.束缚电荷密度P和电极化强度P之间的关系,简化模型: 每个分子由相距为l的一对正负电荷q构成。,8,当偶极子的负电荷处于体积ldS内时，同一偶极子的正电荷就穿出界面dS外边。,设单位体积内分子数为n，则穿出dS外面的正电荷为,9,对包围区域V的闭合界面S积分，则由V内通过界面S穿出去的正电荷为,从另一方面看，在体积中的束缚电荷为： ，这是同一种事物的两种表达式，应该相等,使体积中留下了多余的负电荷,10,
3、这就是极化矢量和束缚电荷之间的积分表达式。应用矢量分析中的散度定理把面积分化为体积分，可得微分形式,11,c. 两介质分界面上的束缚电荷的概念,通过薄层右侧面进入介质2的正电荷为P2dS 由介质1通过薄层左侧进入薄层的正电荷为P1dS 因此，薄层内净余电荷为(P2 P1)dS ，以P表示束缚电荷面密度，有,1,2,12,由此，,n为分界面上由介质1指向介质2的法线。,13,2.介质与场的相互作用,a. 介质与场是相互作用的。介质对宏观场的作用就是通过束缚电荷激发电场。因此，在麦氏方程中的电荷密度包括自由电荷密度和束缚电荷密度，故有,在实际问题中,束缚电荷不易受实验条件限制,我们可以将其消去,得
4、,14,引入电位移矢量D，定义为,可以得,对于一般各向同性线性介质，极化强度和之间有简单的线性关系,b. D和E之间的实验关系,15,e称为介质的极化率。,于是,16,三、介质的磁化,a. 宏观磁化电流密度JM,在没有外场时，介质不出现宏观电流分布，在外场作用下，分子电流出现有规则分布，形成了宏观电流密度JM 。,1. 磁化电流密度与磁化强度的引入,17,b. 磁化强度M,分子电流可以用磁偶极矩描述，把分子电流看作载有电流i的小线圈，线圈面积为a.则与分子电流相应的磁矩为,介质磁化后，出现宏观磁偶极矩分布，用磁化强度M，其定义为：,18,2. 磁化电流密度与磁化强度的关系,若分子电流被边界线L
5、链环着，这分子电流就对IM有贡献。在其他情形下，或者分子电流根本不通过S,或者从S背面流出来后再从前面流进，所以对IM没贡献。因此，通过S的总磁化电流JM 等于边界线L所链环着的分子数目乘上每个分子的电流i。,19,边界线L上的一个线元dl。设分子电流圈的面积为a. 若分子中心位于体积为adl 的柱体内，则该分子电流就被dl所穿过。因此，若单位体积分子数为n，则被边界线L链环着的分子电流数目为,（注意反向电流位于面元内部分积分线元反向）,20,此数目乘上每个分子的电流i即得从S背面流向前面的总磁化电流,以JM表示磁化电流密度，有,21,把线积分变为M的面积分，由S的任意性可得微分形式,22,3
6、. 极化电流JP,当电场变化时，介质的极化强度P发生变化，这种变化产生另一种电流，称为极化电流。,b.表示式,xi是V内每个带电粒子的位置，其电荷为ei 。,a.定义：,23,4. 介质和磁场的相互作用,a.介质与磁场是相互作用、相互制约的。介质对磁场的作用是通过诱导电流 JP+ JM 激发磁场。因此，麦氏方程中的J包括自由电流密度JP 和介质内的诱导电流密度 JP+ JM 在内，则在介质中的麦氏方程为,24,利用,得,25,改写上式为,b. B和H之间的实验关系,实验指出，对于各向同性非铁磁物质，磁化强度M和H之间有简单的线性关系,M称为磁化率。,引入磁场强度H，定义为,26,称为磁导率， r为相对磁导率。,27,四、介质中的麦克斯韦方程组,导电介质,
