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1、 麦克斯韦速率分布律与平动动能分布律关系卜子明（1 号）摘要：麦克斯韦首先把统计学的方法引入分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速率分布率，现根据麦克斯韦速率分布函数，求出相应的气体分子平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质，求出平动动能的最概然值及平均值。并比较相似点和不同点。引言：麦克斯韦把统计方法引入了分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速分分布律。这是对于大量气体分子才有的统计规律。现做进一步研究，根据其成果麦克斯韦速率分布函数，导出相应的平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质并求出平动动能的最概然值及平均值，并且由此验证其正确性。方法：采用类比
2、的方法，用同样的思维，在麦克斯韦速率分布函数的基础上，作进一步研究，导出能反映平均动能在 附近的单位动能区间内的分子数与总分子数的比的函数 的表达式。并由此进一步推出与麦克斯韦分布函)(f数相对应的一些性质，并比较分析一些不同点。麦克斯韦速率分布律 这个函数称为气体分子的速率分布函Ndvf)(数麦克斯韦进一步指出，在平衡态下，分子速率分布函数可以具体地写为式中 T 是气体系统的热力学温度， k 是玻2234)(ekTmNdvf kTv耳兹曼常量， m 是单个分子的质量。式(8-30)称为麦克斯韦速率分布律。式子表示在平衡态下，理想气体分子速率在 v1到 v2 区间的分子fv21)(数占总分子数
3、的比率。而应用麦克斯韦速率分布函数可以求出气体分子三个重要的速率：（1）最概然速率 ，f(v)的极大值所对应的速率pv其物理意义为：在平衡态的条件下，理MRTmkTvp 41.20想气体分子速率分布在附近的单位速率的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大。（2） 平均速率 ，用于研究分子碰撞v MRT1.608T0_ mkv（3） 方均根速率 ，用于研究分子平均平动动能2反映的是大量分子无规则运动速率MRTmkv37.102 的二次方的平均值的二次方根称为方均根速率。推导及演绎：由于分子的平动动能可表示为 两边同时取微分有 21mv带入到麦克斯韦速率函数有dmv2现定义为 为气体分子的平动
4、动2123)()( kTeNf )(f能的分布函数。平动动能在从 到 之间的分子数比率 N/N，等于曲线下从12到 之间的面积, 如图中阴影部分所示。显然，因为所有 N 个分子的速率12必然处于从 0 到 之间，也就是在速率间隔从 0 到 的范围内的分子数占分子总数的比率为 1，即 这说明和麦克斯韦分布率相似平动动能分1)(0df布函数 同样必须满足归一化条件。而 表示在平衡)(f df21)(态下，理想气体分子速率在 到 区间的分子数占总分子数的比率。同样我12们也可以根据平动动能分布函数求出最概然平动动能 以及平均平动动能p(1)粒子的最概然平动动能 同样地，最概然平动动能 也是对应着pp
5、的极值。由 化简 )(f0Pdf解出 0)1(21213 pkTekTkT）（ kT21P而其所对应的速率 MRmvp由此我们看到，最概然平动动能所对应的速率并不是麦克斯韦速率所求得的最概然速率。初看起来似乎很奇怪，可仔细想想，最概然速率代表的是速率分布在附近的单位速率的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的速率。而最平动动能的概然值代表的是平动动能分布在附近的单位动能的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的动能，其对应的速率却不是最该然速率。而计算发现这是其实是由于两个方程求极大值时对应的导函数不同。很显然求的的极大值也不同。(2)粒子的平均平动动能 同样的， 其中因为 dekdfNvkT02300 )()(所以250234adxea kT2)1(4253）（这个结果是显然的：有麦克斯韦分布律已经得到，这也证明了上面的推导的正确性。总结：通过以上的讨论和分析，我们不仅进一步了解了麦克斯韦速率分布函数，及其结论，还能挖掘出衍生出来的气体平动动能的分布情况，这样我们会对气体动理论的本质有跟家深刻的理解。引文：要善于在前人已有的基础之上做进一步试探性的研究，才能衍生出新的知识点，也能有助于深刻的理解原有的知识。参考文献：大学物理基础知识 ， 物理热力学基础
