《电路及磁路 教学课件 作者 第4版 朱晓萍霍龙电子教案参考答案 第11章》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电路及磁路 教学课件 作者 第4版 朱晓萍霍龙电子教案参考答案 第11章（42页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、第十一章磁路和铁心线圈电路 内容提要 1 磁感应强度 磁通及磁场强度等物理量概念 2 磁通连续性原理和安培环路定律 3 磁路的基尔霍夫定律 磁阻与磁导 4 恒定磁通磁路的计算 5 交流铁心线圈中波形畸变和交流铁心线圈电路模型的计算 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 1磁场的主要物理量和基本性质 一磁场的主要物理量 磁感应强度 电流 或运动电荷 磁感应强度是表示磁场空间某点的磁场强弱和方向的物理量 它是矢量 磁场对电流 或运动电荷 有作用 而电流 或运动电荷 也将产生磁场 磁场 第十一章磁路和铁心线圈电路 磁感应强度的大小 在磁场中一点放一段长度为l 电流强度为I并与磁场方向垂直的导体 如导体所
2、受电磁力为F 则该点磁感应强度的大小为 B的SI单位 特斯拉 T 磁感应强度的方向 由和三个矢量成右螺旋定则的关系来决定 第十一章磁路和铁心线圈电路 磁通 磁感应强度B在面积A上的通量 设磁场中有一曲面A 在曲面上取一面积元dA dA处的磁感应强度量值为B 方向与dA的夹角为 则此面积元的磁通为 所以 曲面A的磁通为 均匀磁场 磁感应强度量值相等 方向相同的磁场 磁通的SI单位 韦伯 Wb 第十一章磁路和铁心线圈电路 如果是均匀磁场 且各点磁感应强度与面积S垂直 则该面积上的磁通为 又称磁感应强度为磁通密度 或 磁感应线 为使磁场的分布状况形象化 用磁感应线描述磁场 规定 磁感应线上的每一点的
3、切线方向就是这一点的磁场方向 在磁感应强度大的地方磁感应线密 小的地方疏 第十一章磁路和铁心线圈电路 将不同的物质 磁介质 放入磁场中 对磁场影响是不同的 不同的物质在外磁场的作用下 会被磁化而产生附加磁场 附加磁场又反过来影响外磁场 外磁场通常是由电流产生的 为了反映外磁场和电流之间的关系 引入一个辅助矢量H即磁场强度 它也是用来表征磁场中各点的磁力大小 方向的物理量 但是 它的大小仅与产生该磁场的电流大小和载流导体的形状有关 其SI单位 安 米 A m 磁场强度 磁场强度与磁感应强度的关系为 第十一章磁路和铁心线圈电路 物质的磁导率SI单位 H m 非铁磁物质的 0铁磁物质的 r很大 如硅
4、钢片 r 6000 8000 磁导率 磁通连续性原理 磁场中任一闭合面的总磁通恒等于零 即 二磁场的基本性质 磁感应线总是闭合的空间曲线 第十一章磁路和铁心线圈电路 安培环路定律 磁场强度矢量H沿任何闭合路径的线积分等于穿过此路径所围成的面的电流代数和 即 例如 可写出图中的安培环路定律表达式为 电流的方向和所选路径方向符合右手螺旋法则时为正 否则为负 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 2铁磁性物质的磁化曲线 物质按其磁化效应分为 物质的磁性可用导磁系数来表示 或者用式 以通过物质中磁感应强度与磁场强度的关系来描述 真空或空气的导磁能力很低 其导磁系数为 是一个不随磁场强度的大小而变化的常数
5、所以 真空或空气中的磁感应强度是随磁场强度成比例地变化的 如图中的直线 所示 铁 镍及其合金等铁磁性材料 其导磁能力很高 相对导磁系数很大 可达数百甚至数万而且还具有磁饱和及磁滞的特点 为此 下面研究铁磁性物质的磁化性质 第十一章磁路和铁心线圈电路 铁磁性物质的磁化性质一般由磁化曲线即B H曲线表示 原因 磁场强度H是决定于产生外磁场的电流 磁感应强度B是相当于电流在真空中所产生磁场和物质磁化后的附加磁场的叠加 所以 B H曲线表明了物质的磁化效应 一起始磁化曲线 铁磁性物质的磁化曲线B H可由实验测出 起始磁化曲线 如图中曲线 H 0 B 0开始磁化oa1段 B随H增大而增大 其增长率不大
6、第十一章磁路和铁心线圈电路 a1a2段 B随H增大而急剧增大 其原因是铁磁性物质中的B较非铁磁性物质的B大得多 故常要求铁磁性材料工作在a2点附近 a2a3段 铁磁性物质中的B的增长率反而变小 其原因是接近饱和区 a3点以后 B的增长率就相当于空气中的B的增长率 这种现象称为磁饱和 a1 a2 a3点分别称为跗点 膝点 饱和点 总的来看 铁磁性物质的B和H的关系是非线性的 第十一章磁路和铁心线圈电路 从图中的曲线 H可以看到 铁磁性物质的磁导率 不是常数 是随H的变化而变化的 开始阶段 较小 随着H的增大 达到最大值 而后随着磁饱和的出现 H再增大 值下降 图中的起始磁化曲线可用磁畴理论予以说
7、明 二磁滞回线 磁滞回线 铁磁性物质在反复磁化过程中的B H关系 在 Hm和 Hm间 近似对称于原点的闭合曲线 如交流电机或电器中的铁心常受到交变磁化 第十一章磁路和铁心线圈电路 当H由零增加到 Hm 使铁磁性物质达到饱和 对应的磁感应强度为Bm 之后 将H减小 B要由Bm沿着比起始磁化曲线稍高的曲线ab下降 H降为零而B不为零 这种B的改变落后于H的改变的现象称为磁滞 剩余磁感应强度 剩磁 由于磁滞 铁磁性物质在磁场强度减小到零时保留的磁感应强度 Br 矫顽磁场强度 矫顽力 如要消去剩磁 需将铁磁性物质反向磁化的磁场强度 Hc 当H继续反向增加时 铁磁性物质开始反向磁化 到 Hm时 即饱和点
8、a 然后沿a b a变化而完成一个循环 第十一章磁路和铁心线圈电路 磁滞损耗 铁磁性物质在反复磁化过程中 消耗并转变为热能而耗散的能量 反复磁化一次的磁滞损耗与磁滞回线的面积成正比 材料按磁滞回线形状分 硬磁材料 回线较宽 剩磁不易消失 适宜制作永磁体 磁铁 第十一章磁路和铁心线圈电路 三基本磁化曲线 基本磁化曲线 对于同一铁磁性物质制成的铁心 取不同的Hm值的交变磁场进行反复磁化 得到的不同磁滞回线的顶点连成的曲线 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 3磁路及磁路定律 一磁路 为了使励磁电流产生尽可能大的磁通 由于铁磁性物质的磁导率远比非铁磁性物质的大 所以将铁磁性物质做成闭合或近似闭合的环路
9、 即铁心 因此 绕在铁心上的线圈通以较小的电流 励磁电流 便能得到较强的磁场 这样的磁场大都约束在限定的铁心范围之内 周围非铁磁性物质中的磁场则很微弱 磁路 约束在限定铁心范围内的磁场 气隙 主磁通 铁心 线圈 第十一章磁路和铁心线圈电路 磁路的磁通 主磁通 绝大部分通过磁路 含气隙 闭合的 漏磁通 经过磁路周围非铁磁物质而闭合的磁通 二磁路的基尔霍夫定律 基尔霍夫第一定律 穿过闭合面的磁通代数和为零 基尔霍夫第二定律 在磁路的任意闭合回路中 各段磁位差的代数和等于各磁通势的代数和 SI单位 均为安 A 第十一章磁路和铁心线圈电路 其中 磁位差为 磁通势为 当磁通的参考方向与绕行方向一致时 取
10、正号 反之取负号 当励磁电流的参考方向与绕行方向之间符合右手螺旋关系时取正号 反之取负号 三磁阻与磁导 设均匀磁路中某一段材料 磁导率 横截面 A长度 l磁通 则该段磁阻为 磁阻 Rm SI单位 为H 1 第十一章磁路和铁心线圈电路 推导过程 磁导 SI单位 为H 空气的磁导率为常数 故气隙的磁阻是常量 磁路欧姆定律 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 4恒定磁通磁路的计算 一恒定磁通无分支磁路计算 恒定磁通磁路 磁通不随时间变化而为恒定值的磁路 恒定磁通磁路的计算 已知磁通势求磁通 已知磁通求磁通势 已知磁通求磁通势 无分支磁路特点 各处磁通相同 具体计算步骤如下 将磁路按材料和截面不同划分为
11、若干段落 第十一章磁路和铁心线圈电路 按磁路的几何尺寸计算各段的截面积A和磁路的平均长度l 磁路的长度一般取其平均长度 即铁心中心线的长度 磁路的截面积用磁路的几何尺寸直接算出 当铁心是涂有绝缘漆的硅钢片叠成时 要乘填充因数 当磁路中有空气隙时 要考虑边缘效应 其有效面积比铁心截面积大些 气隙越大 边缘效应越显著 气隙长度不超过矩形截面短边或圆形截面半径的1 5时 矩形截面圆形截面气隙长度 矩形长和宽 圆的半径 第十一章磁路和铁心线圈电路 求各磁路段的磁感应强度 按磁路各段的磁感应强度求各段对应的磁场强度 铁磁性物质可查其磁化曲线或磁化数据表 空气隙 计算各段磁路的磁位差 按磁路基尔霍夫第二定
12、律求出磁通势 上述步骤归纳为 第十一章磁路和铁心线圈电路 二恒定磁通对称分支磁路计算 图为AB为轴的对称分支磁路 轴两侧磁路的几何形状完全对称 相应部分的材料也相同 两侧作用的磁通势也对称 根据磁路定律 这种磁路的磁通分布也是对称的 因此 可取对称轴的一侧磁路计算 然后得到整个磁路的数值 注意 如图磁路取对称轴左侧磁路计算时 中间铁心柱的面积为原铁心柱的一半 中间柱磁通也减为原来的一半 但B和H保持不变 第十一章磁路和铁心线圈电路 例 对称分支铸钢磁路如图所示 欲在中间铁心柱产生磁通为 求所需磁通势 图中单位为cm 解 取左侧磁路进行计算 图 b 中所示磁路的磁通为 第十一章磁路和铁心线圈电路
13、 磁路段截面 长度分别为 磁路段磁感应强度为 查表 附表9 1 得 磁路的磁位差为 磁路所需磁通势为 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 5交流铁心线圈中的波形畸变和功率损耗 交流铁心线圈电路 铁心线圈分为两种 直流铁心线圈电路 上节介绍的是直流激励铁心线圈的稳定状态 当线圈电压给定时 其电流决定于线圈电阻 与磁路情况无关 而磁通则决定于磁路情况 在铁心内没有功率损耗 所以 分析直流铁心线圈比较简单 交流铁心线圈通交流来励磁 如交流电机及各种交流电器的线圈 要引起感应电动势 电路中的电压 电流关系与磁路有关 并且交变的磁通使铁心交变磁化 产生功率损耗 下面就来讨论之 第十一章磁路和铁心线圈电路
14、一线圈电压与磁通的关系 如图为接到交流电源的铁心线圈 忽略线圈电阻及漏磁通 并选择各量的参考方向 有 电压为正弦量时 磁通也是正弦量 设 则有 第十一章磁路和铁心线圈电路 电压的相位超前磁通的相位 二正弦电压作用下磁化电流的波形 前提 1 略去磁滞和涡流的影响 2 并设铁心线圈磁路中只有均匀的一段 由于铁心材料的B H曲线为基本磁化曲线 第十一章磁路和铁心线圈电路 下图中磁通为一正弦波 产生磁通所需电流的波形 即电流波形是从曲线用逐点描绘的方法求得的 磁化电流 线圈电流仅用以产生磁通的电流 结论 1 电压为正弦波时 磁通为正弦波 电流为尖顶波 2 电压越高 磁通越大 铁心饱和越严重 电流更尖
15、3 电压和磁通振幅较小 铁心未饱和 电流近似正弦波 曲线的非线性实质 磁饱和所致 第十一章磁路和铁心线圈电路 三正弦电流作用下磁通的波形 设铁心线圈电流 则铁心线圈的磁通波形同样可用逐点描绘的方法作出 如图所示 由所得的 再根据 即在曲线上求各点磁通变化率 就可作出的波形 如图所示 结论 铁心线圈的电流为正弦波时 由于磁饱和的影响 磁通为平顶波 电压为尖顶波 都含有显著的三次谐波 第十一章磁路和铁心线圈电路 四磁损耗 磁损耗 涡流损耗 由铁心内涡流的存在而产生的损耗 经验公式 SI单位 W 第十一章磁路和铁心线圈电路 减小磁滞损耗的办法 1 采用软磁材料 如电工硅钢片 2 适当降低Bm的值 以
16、减小饱和程度 第十一章磁路和铁心线圈电路 减小涡流损耗的办法 1 增大铁心材料的电阻率 2 将铁心沿磁场方向分成许多薄片相互绝缘后再叠合成铁心 以增大铁心中涡流路径的电阻 磁损耗的能量是从电路中通过电磁耦合吸收过来的 并转换为热能散发 从而使铁心温度升高 所以磁损耗对电机 变压器的运行性能影响很大 经验公式 SI单位 W 与铁心材料的电阻率 厚度及磁通波形有关的系数 第十一章磁路和铁心线圈电路 11 6交流铁心线圈的电路模型 一励磁电流计算 励磁电流计算 有两个方法 即 可通过实验测定 也可由磁路的尺寸 按经验公式计算 这里介绍后者 励磁电流 1 磁化电流 2 补偿铁损的电流 以磁通为参考正弦量即 可画相量图及电路图如下 第十一章磁路和铁心线圈电路 当u为正弦波时 为正弦波 且滞后u900 iM为尖顶波 将非正弦波用等效正弦波代替 则iM与u成900 而与 同相 原因是磁化电流的有功功率为零 所以相当于励磁电流中的无功分量 第十一章磁路和铁心线圈电路 的有效值为 的峰值 由于磁滞和涡流的存在是励磁电流中有有功分量 它使铁心不断接受电路中的电功率而形成磁损耗 一般近似为正弦波 所以它与同
