《天线原理与设计—第二章对称振子》由会员分享，可在线阅读，更多相关《天线原理与设计—第二章对称振子（24页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、二 对称振子 张展 2 1对称振子 上下导线的电流方向由原来相反的方向变成方向相同 使他们产生的场同向叠加 形成有效辐射 2 1对称振子 电流分布 确定电流分布根据电流分布确定远场 2 1对称振子 不同长度振子的电流分布 2 1对称振子 远场 z处的微分电流源Idz在P点产生的远区电场为 2 r1 1 1 2 1sin 1 1 z处的微分电流源Idz在P点产生的远区电场为 2 2 2 2sin 2 2 1 2 I sin 2 sin cos cos 2 1对称振子 远场 1 2 I sin 2 sin cos cos 对称振子最常见的长度是 4 即全长L 2l 2 称为半波振子 有 2 1对称
2、振子 方向图 方向图函数 半波振子全波振子 2 1对称振子 方向图 2l 2 2l 3 2 2 1对称振子 方向图 2 1对称振子 对称振子的方向性系数 对于l 0 7 最大的方向都在 90方向 则 2 1对称振子 对称振子的方向性系数 2 1对称振子 辐射电阻 2 1对称振子 辐射电阻 2 1对称振子 等效传输法计算输入阻抗 对于一般传输线 其特性阻抗为 2 1对称振子 等效传输法计算输入阻抗 其中R1 G1 L1 C1为传输线单位长度电阻 电导 电感和电容 Z0为无耗传输线的特性阻抗 传输线的衰减常数和传播常数为 从而有 对于双线传输线有 其中D为线间距离 a为线半径 2 1对称振子 等效
3、传输法计算输入阻抗 直线偶极天线可等效为一有耗的均匀传输线 无耗时的等效特性阻抗为 有耗时的等效特性阻抗为 将辐射功率看成是沿传输线均匀分布的电阻R1产生的损耗功率 则有 2 1对称振子 等效传输法计算输入阻抗 将电流表达式代入得到 得到 利用开路有耗传输的输入阻抗公式得 2 1对称振子 等效传输法计算输入阻抗 当 l较小 2 l不在2 附近时 上式只适用于细振子 且电长度在0 0 35 0 65 0 85 其输入电抗就是开路传输线的输入电抗 其输入电阻就是归入输入端电流的辐射电阻 2 1对称振子 对称振子输入阻抗 l a越小 Za越小 曲线越平坦 Q值低 频带越宽 2 1对称振子 当用同轴线直接向对称振子馈电时 振子两臂上的电流不是对称分布 平衡器 balun 2 2平衡器 扼流套 2 2平衡器 双线平衡器 2 2平衡器 缝隙平衡器 2 2平衡器 U型环 2 2平衡器
