高等复合材料力学补充材料-张量分析初步

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1、补充材料 张量分析初步 1 高等复合材料力学 目录 引言张量的基本概念 爱因斯坦求和约定符号 ij与erst坐标与坐标转换张量的分量转换规律 张量方程张量代数 商法则常用特殊张量 主方向与主分量张量函数及其微积分 AppendixA 引言 广义相对论 1915 理论物理连续介质力学 固体力学 流体力学 现代力学的大部分文献都采用张量表示 主要参考书 W Flugge TensorAnalysisandContinuumMechanics Springer 1972 黄克智等 张量分析 清华大学出版社 2003 张量基本概念 标量 零阶张量 例如 质量 温度质量密度应变能密度等等 其值与坐标系选

2、取无关 张量基本概念 矢量 一阶张量 例如 位移 速度 加速度 力 法向矢量 等等 矢量 一阶张量 矢量u在笛卡尔坐标系中分解为 张量基本概念 其中u1 u2 u3是u的三个分量 e1 e2 e3是单位基矢量 矢量 一阶张量 既有大小又有方向性的物理量 其分量与坐标系选取有关 满足坐标转换关系 遵从相应的矢量运算规则 张量基本概念 矢量 可推广至张量 的三种记法 实体记法 u分解式记法 分量记法 AppendixA 1 张量基本概念 AppendixA 1 张量基本概念 指标符号用法三维空间中任意点P的坐标 x y z 可缩写成xi 其中x1 x x2 y x3 z 两个矢量a和b的分量的点积

3、 或称数量积 为 爱因斯坦求和约定如果在表达式的某项中 某指标重复地出现两次 则表示要把该项在该指标的取值范围内遍历求和 该重复的指标称为哑指标 简称哑标 张量基本概念 由于aibi biai 即矢量点积的顺序可以交换 由于哑标i仅表示要遍历求和 故可成对地任意交换 例如 只要指标j或m在同项内仅出现两次 且取值范围和i相同 张量基本概念 约定 如果不标明取值范围 则拉丁指标i j k 表示三维指标 取值1 2 3 希腊指标 均为二维指标 取值1 2 张量基本概念 拉丁指标 希腊指标 张量基本概念 二阶张量应变 应力 速度梯度 变形梯度 等 三阶张量压电张量 等 四阶张量弹性张量 等 张量基本

4、概念 二阶 或高阶 张量的来源描述一些复杂的物理量需要二阶 或高阶 张量 低阶张量的梯度 低阶张量的并积 更高阶张量的缩并 等 张量基本概念 应力张量 张量基本概念 张量的三种记法 实体记法 分解式记法 分量记法 张量基本概念 张量基本概念 爱因斯坦求和约定 采用指标符号后 线性变换表示为 利用爱因斯坦求和约定 写成 其中j是哑指标 i是自由指标 张量基本概念 例如一点的应力状态要用应力张量来表示 它是具有二重方向性的二阶张量 记为 或 矢量和标量是特殊的张量 矢量为一阶张量 标量为零阶张量 AppendixA 1 张量基本概念 在表达式或方程中自由指标可以出现多次 但不得在同项内出现两次 若

5、在同项内出现两次则是哑指标 例 若i为自由指标 张量基本概念 自由指标表示 若轮流取该指标范围内的任何值 关系式将始终成立 例如 表达式在自由指标i取1 2 3时该式始终成立 即有 张量基本概念 同时取值的自由指标必须同名 独立取值的自由指标应防止重名 自由指标必须整体换名 即把方程或表达式中出现的同名自由指标全部改成同一个新名字 i换成k 张量基本概念 指标符号也适用于微分和导数表达式 例如 三维空间中线元长度ds和其分量dxi之间的关系 可简写成 场函数f x1 x2 x3 的全微分 张量基本概念 24 可用同项内出现两对 或几对 不同哑指标的方法来表示多重求和 例如 若要对在同项内出现两

6、次以上的指标进行遍历求和 一般应加求和号 如 张量基本概念 25 但若ai可以任意取值等式始终成立 则可以通过取特殊值使得上式成立 张量基本概念 26 小结 通过哑指标可把许多项缩写成一项 通过自由指标又把许多方程缩写成一个方程 一般说 在一个用指标符号写出的方程中 若有k个独立的自由指标 其取值范围是1 n 则这个方程代表了nk个分量方程 在方程的某项中若同时出现m对取值范围为1 n的哑指标 则此项含相互迭加的nm个项 张量基本概念 27 目录 引言张量的基本概念 爱因斯坦求和约定符号 ij与erst坐标与坐标转换张量的分量转换规律 张量方程张量代数 商法则常用特殊张量 主方向与主分量张量函

7、数及其微积分 28 AppendixA 符号 ij与erst 29 ij符号 Kroneckerdelta 定义 笛卡尔坐标系 3 换标符号 具有换标作用 例如 2 ij的分量集合对应于单位矩阵 例如在三维空间 即 如果符号 的两个指标中 有一个和同项中其它因子的指标相重 则可以把该因子的那个重指标换成 的另一个指标 而 自动消失 符号 ij与erst 30 类似地有 符号 ij与erst 31 erst符号 排列符号或置换符号 Eddington 定义 笛卡尔坐标系 1 2 3 及其轮流换位得到的 2 3 1 和 3 1 2 称为正序排列 3 2 1 及其轮流换位得到的 2 1 3 和 1

8、3 2 称为逆序排列 或 符号 ij与erst 32 特性共有27个元素 其中三个元素为1 三个元素为 1 其余的元素都是0对其任何两个指标都是反对称的 即当三个指标轮流换位时 相当于指标连续对换两次 erst的值不变 符号 ij与erst 33 常用实例三个相互正交的单位基矢量构成正交标准化基 它具有如下重要性质 每个基矢量的模为1 即ei ej 1 当i j时 不同基矢量互相正交 即ei ej 0 当i j时 上述两个性质可以用 ij表示统一形式 ei ej ij 符号 ij与erst 34 当三个基矢量ei ej ek构成右手系时 有 而对于左手系 有 符号 ij与erst 35 2 矢

9、量的点积 3 矢量的叉积 或称矢量积 如果没有特殊说明 我们一般默认为右手系 符号 ij与erst 36 符号 ij与erst 37 叉积的几何意义是 面元矢量 其大小等于由矢量a和b构成的平行四边形面积 方向沿该面元的法线方向 符号 ij与erst 38 三个矢量a b c的混合积是一个标量 其定义为 符号 ij与erst 39 若交换混合积中相邻两个矢量的顺序 混合积的值反号 当a b c构成右手系时 混合积表示这三个矢量所构成的平行六面体体积 若构成左手系 则为体积的负值 符号 ij与erst 40 由此可见符号 ij和erst分别与矢量代数中的点积和叉积有关 利用 1 和 2 式有 4

10、 三阶行列式的值 符号 ij与erst 41 符号 ij与erst 42 4 三阶行列式的值 符号 ij与erst 43 4 三阶行列式的值 5 e 恒等式 其一般形式为 即退化形式为 符号 ij与erst 44 1 平衡方程 如何用张量改写弹性力学基本方程 45 2 几何方程 如何用张量改写弹性力学基本方程 46 3 本构方程 各向同性材料 如何用张量改写弹性力学基本方程 提示 可以用到 kk和 ij ij 2 ij G E 2 1 47 4 变形协调方程 平面应变 如何用张量改写弹性力学基本方程 提示 二维指标为希腊字母 取值1 2 48 目录 引言张量的基本概念 爱因斯坦求和约定符号 i

11、j与erst坐标与坐标转换张量的分量转换规律 张量方程张量代数 商法则常用特殊张量 主方向与主分量张量函数及其微积分 49 AppendixA 坐标与坐标转换 50 笛卡尔坐标系 单位直角坐标系 坐标与坐标转换 51 笛卡尔坐标系 单位直角坐标系 坐标变化时 矢径的变化为 任意坐标系坐标变化时 矢径的变化为 坐标与坐标转换 52 概念坐标线当一个坐标任意变化而另两个坐标保持不变时 空间点的轨迹 过每个空间点有三根坐标线 基矢量矢径对坐标的偏导数定义的三个基矢量gi 坐标与坐标转换 53 参考架空间每点处有三个基矢量 它们组成一个参考架或称坐标架 任何具有方向性的物理量都可以对其相应作用点处的参

12、考架分解 对笛卡尔坐标系 坐标与坐标转换 54 坐标与坐标转换 55 三个相互正交的单位基矢量ei构成正交标准化基 欧氏空间中的一般坐标系现在的坐标线可能不再正交 不同点处的坐标线可能不再平行 基矢量的大小和方向都可能随点而异 各点处的参考架不再是正交标准化基 坐标与坐标转换 56 坐标转换 坐标与坐标转换 57 将新基对老基分解 转换系数 反之 坐标与坐标转换 58 向新坐标轴投影 即用点乘上式两边 则左边 右边 坐标与坐标转换 59 由上述两式可得新坐标用老坐标表示的表达式经过类似推导可得老坐标用新坐标表示的表达式 坐标与坐标转换 60 坐标转换的矩阵形式 设新老坐标原点重合 坐标与坐标转

13、换 61 坐标转换的一般定义设在三维欧氏空间中任选两个新 老坐标系 和是同一空间点P的新 老坐标值 则方程组定义了由老坐标到新坐标的坐标转换 称正转换 其逆变换为对 式微分 坐标与坐标转换 62 处处不为零 则存在相应的逆变换 即可反过来用唯一确定 其系数行列式 雅克比行列式 坐标与坐标转换 63 容许转换由单值 一阶偏导数连续 且J处处不为零的转换函数所实现的坐标转换正常转换J处处为正 把右手系转换右手系反常转换J处处为负 把右手系转换成左手系 坐标与坐标转换 64 目录 引言张量的基本概念 爱因斯坦求和约定符号 ij与erst坐标与坐标转换张量的分量转换规律 张量方程张量代数 商法则常用特

14、殊张量 主方向与主分量张量函数及其微积分 65 AppendixA 张量的分量转换规律张量 都不会因人为选择不同参考坐标系而改变其固有性质 然而其分量的值则与坐标选择密切相关 所以 张量的分量在坐标转换时应满足一定的规律 以保证其坐标不变性 张量的分量转换规律 66 标量分量转换规律设一个标量在新 老坐标系中的值为t和t 则矢量分量转换规律 张量的分量转换规律 67 张量分量转换规律以三维空间的二阶张量为例 其分解式是 其中 Tij为张量分量 eiej称为基矢量 就是把两个基矢量并写在一起 不作任何运算 成为构成矢量的基 68 张量的分量转换规律 张量的分量表示法 张量的实体表示法 并矢表示法

15、 张量分量转换规律即 69 张量的分量转换规律 高阶张量的分量满足如下转换规律 张量的分量转换规律 70 注 在一个表示全部张量分量集合的指标符号中 自由指标的数目等于张量的阶数K 每个自由指标的取值范围等于张量的维数n 各指标在其取值范围内的任何一种可能组合都表示了张量的一个分量 所以n维K阶张量共有nK个分量 71 张量的分量转换规律 张量方程定义每项都由张量组成的方程称为张量方程 特性具有与坐标选择无关的重要性质 可用于描述客观物理现象的固有特性和普遍规律 72 张量的分量转换规律 目录 引言张量的基本概念 爱因斯坦求和约定符号 ij与erst坐标与坐标转换张量的分量转换规律 张量方程张

16、量代数 商法则常用特殊张量 主方向与主分量张量函数及其微积分 73 张量代数 商判则 74 相等若两个张量和相等则对应分量相等若两个张量在某个坐标系中的对应分量相等 则它们在任何其他坐标系中对应分量也相等 和 差两个同阶张量与之和 或差 是另一个同阶张量其分量关系为 张量代数 商判则 75 数积张量A和一个数 或标量函数 相乘得另一同维同阶张量T其分量关系为 张量代数 商判则 76 并积两个同维不同阶 或同阶 张量A和B的并积T是一个阶数等于A B阶数之和的高阶张量 设则其分量关系为 张量代数 商判则 77 缩并若对基张量中的任意两个基矢量求点积 在张量将缩并为低二阶的新张量 其分量关系为 张量代数 商判则 78 张量代数 商判则 79 若在基张量中取不同基矢量的点积 则缩并的结果也不同 例如若 缩并 内积并积加缩并运算称为内积 例如和的一种内积是其分量关系为 张量代数 商判则 80 点积前张量A的最后基矢量与后张量B的第一基矢量缩并的结果 记为 是最常用的一种内积 两个二阶张量的点积相当于矩阵乘法 张量代数 商判则 81 对前 后张量中两对近挨着的基矢量缩并的结果称为双点积 共有两种