《理想流体、稳定流动、粘性流体.》由会员分享，可在线阅读，更多相关《理想流体、稳定流动、粘性流体.（47页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、流体的运动 物质常见的三种状态固、液、气 液体、气体各部分之间很容易发生相对 运动即具有流动性 具有流动性的物体流体，即液体和 气体的统称 如：水、酒精、血液、空气 理想流体的流动 一、理想流体 压缩 粘滞性 绝对不可 完全没有 （它是一种理想化模型，实际不存在。） 二、稳定流动 一般情况下，流体流动时，空间各点的流速随位 置和时间的不同而不同，即 若流场各点流速不随时间变化，即 则称该流动为稳定流动或定常流动。 3. 流线、流管 （1）流线： 曲线上任一点切线方向与 该点流速方向一致 2. 稳定流动 1.流场 通常将流速随空间的分布,称为流场. 流过各种形状障碍物的流线 说明： a. 任意两
2、条流线不能相交。 （2）流管 如果在运动流体中取一横截面S1，则通过其周 边各点的流线所围成的管状体叫做流管。 说明： 流体作稳定流动时，流线形状保持不变， 且流线与流体 粒子轨迹重合。 b. 流体作稳定流动时，流管内外流体都不会 穿越管壁。 稳定流动的 不可压缩液体 如图，在稳定流动的流场中任取一段细流管，任一横 截面上各点物理量可看作是均匀的。 三、连续性方程 t 时间内通过 S1 进入流管段的流体质量为 同一 时间内通过 S2 流出流管段的流体质量为 则有 即 或 稳定流动时的连续性方程 流体作稳定流动时，同一流管中任一截面处的流体 密度 、流速 v 和该截面面积 S 的乘积为一常量。
3、单位时间内通过任一截面 S 的流体质量,称为质量流 量 单位： 若流体不可压缩 ( 1= 2 )，则 或 不可压缩的流体作稳定流动时的 连续性方程 S大v小 ； S小 v大 不可压缩的流体作定常流动时，流管的横截面积与该处平 均流速的乘积为一常量。 单位： 横截面处的平均流速： 单位时间内通过任一截面 S 的流体体积,称为体积流 量,简称流量,即 四、伯努利方程 伯努利方程是关于理想流体作稳定流动 时的运动规律，它是伯努利于1738年首先提 出的。该方程可以利用功能原理推导出来。 1、方程的推导 设理想流体在重力场中作稳定流动 以 X 和Y 之间的流体为研究对象 t 很短 X、X ： P1 v
4、1 h1 S1 Y、Y ： P2 v2 h2 S2 X和Y之间流体的机械能不变， 在t时间内， X 和Y 之间的 流体机械能的变化就相当于X 和X 之间的这一小部分流体由 原位置挪到YY 位置所引起的 机械能的变化。 t ： XY XY 总的机械能的变化 压力的总功 根据功能原理， 有 即 两边同除以 V 得 或 -理想流体的伯努利方程 理想流体作稳定流动时，同一流管的不同截面处，单位体积 流体的动能、势能、与该处压强之和都相等。 单位体积流体动能 单位体积流体势能 3、适用范围 只适用于理想流体在同一细流管中作稳定流动 。 2 、说明： 若S1、S20 ，则表示同一流线上不同点 各物理量的关
5、系。 动压 , 静压 -理想流体的伯努利方程 A、流体在水平管中流动或者可以忽略高度差（h1 = h2 ）， 则流体的势能在流动过程中不变，故 4、特例 V小P大 ； V大P小 B、对于等粗管（v1 = v2 ），又有 h小P大 ； h大P小 思考1：为何乒乓球掉不下来？ 思考2：为何纸向中间靠拢？ 例3-1 设有流量为 0.12 m3/s 的水流过如 图所示的管子。A 点的压强为 2105 Pa ，A 点的截面积为 100 cm2 ， B 点的截面积为 60 cm2 。 假设水的粘性可以忽略不计，求 A、B 两点的流速和 B 点的压强。 由连续性方程得 解： 水可看作不可压缩的流体 由伯努利
6、方程得 1、流量计 用汾丘里流量计可以测量液体的流量。 由上两式可得 压强差 流量 水平放置 汾丘里流量计 五、 伯努利方程的应用 2、流速计 皮托管是用来测量液体或气体 流速的装置。 直管下端c处流速不变，弯管 下端d处流体受阻，形成速度 为零的“滞止区”，于是 开口c与v相切；开口d逆着液体流向v。 所以，液体的流速为： （h为两管中液面高度差） 3、体位对血压的影响 流体在等粗管中流动，有 h小P大 ； h大P小 思考：若你在操场踢球时，脚趾出血不止，应如何 采取有效的措施？ 【例1】 一大容器中 盛有水，其 侧壁下方开 有小孔，求： 水从小孔中 流出的速度。 【解】取a、b截面处列伯努
7、利方程 由连续原理 Sava=Sbvb ， 因SaSb， va0 又Pa=Pb=P0， 且hb=0 ha=h 化原方程为 上式表明小孔流速与自由落体的速度具有同 样的表达形式，称为托里拆利定理(Torricellis theorem)。 一、层流和湍流 粘性流体的流动形态：层流、湍流、过渡流动 粘性流体的流动 可压缩性依然可忽略。 1.层流： 流体分层流动，相邻两层流体间只作相对滑动，流 层间没有横向混杂。 2.湍流： 当流体流速超过某一数值时，流体不再保持分层流 动，而可能向个方向运动，有垂直于管轴方向的分 速度，各流层将混淆起来，并有可能出现涡旋，这 种流动状态叫湍流。 K K 层流与湍流
8、之间的区别：湍流能发出声音，速度比层 流大。 4、过渡流动:介于层流与湍流之间的流动。 二、牛顿粘滞定律 1. 粘性力（内摩擦力）： 相邻两流层之间因流速 不同而作相对运动时， 存在着阻碍相对运动作 用力，称为粘性力。是 分子力引起的。 x v v+dv 管壁 管壁 x+dx 由于粘性力，管内流体速度呈速 度梯度分布。 表示速度随位移的变化率。速度梯度 2. 牛顿粘性定律 若x方向上相距dx的两液层的速度差为dv，则 dv/dx 表示在垂直于流速 方向单位距离的液层间的速度差叫做速度梯度。 实验证明： F S ，dv/dx 即： 牛顿粘性定律 粘度系数（粘度） 单位： SI中为 其值大小取决于
9、流体的性质，并和温度有关， 一般 液： 气： 遵循牛顿粘性定律的流体叫牛顿流体，如：水、血浆 不遵循牛顿粘性定律的流体叫非牛顿流体，如：血液 三、雷诺数 决定粘性流体在圆筒形管道中流动形态的因素： 速度v、密度、粘度、管子半径 r 雷诺提出一个无量纲的数雷诺数作为流体由层流向湍流转变的判据 实验证明： 层流 过渡状态 湍流 四、 粘性流体的运动规律 1、粘性流体的伯努利方程 在讨论粘性流体的运动规律时，可压缩性仍可忽略，但其粘 性必须考虑。 采用与推导伯努利方程相同的方法，考虑流体要克服粘性力 做功，其机械能不断减少并转化为热能，可以得到 粘性流体作稳定流动时的伯努利方程 单位体积的不可压缩的
10、粘性流体流动时， 克服粘性力所做的功或损失的能量。 若粘性流体在水平等粗细管中作稳定流动， 因此，若使粘性流体在水平等粗管中作稳定流动， 细管两端必须维持一定的压强差。 若粘性流体在开放的等粗细管中作稳定流动 ， 因此，细管两端必须维持一定的高度差。 两种特殊情况： 二、泊肃叶定律 1. 泊肃叶定律 实验证明： 在水平均匀细圆管内作层流的粘性流体，其体积 流量与管子两端的压强差 成正比。 即 管子半径 流体粘度 管子长度 压强差 或写成 其中 流阻，其数值决定于管的长度 、 内径和流体粘度。 例 成年人主动脉的半径约为 1.310-2 m ，问在一段 0.2 m 距离内 的流阻 Rf 和压强降
11、落 P 是多少？设血流量为 1.0010-4 m3/s ， = 3.010-3 Pas 。 解 ： 三、斯托克斯定律 1、斯托克斯定律 固体在粘性流体中运动时将受到粘性阻力作用，若 物体的运动速度很小，对于球体，它所受的粘性阻力可 以写为 斯托克斯定律 2、收尾速度（沉降速度） 当半径为 R 、密度为 的小球在粘度为 、密度为 （ ） 的粘性流体中竖直下落时，它所受力 当三力达到平衡时，小球将以匀速度 下落， 由 即可得 收尾速度（沉降速度） 应用： 在已知 R、 、 的情况下，只要测得收尾速度便可以求 出液体的粘滞系数 。 在生物技术上常用到高速离心分离机的作用原理 有离心过滤和离心沉降两种。离心过滤是使悬浮液在 离心力场下产生的离心压力，作用在过滤介质上，使 液体通过过滤介质成为滤液，而固体颗粒被截留在过 滤介质表面，从而实现液-固分离；离心沉降是利用 悬浮液(或乳浊液)密度不同的各组分在离心力场中迅 速沉降分层的原理，实现液-固(或液-液)分离。这其 实利用的就是斯托克司定律。 理想液体理想液体: : 实际液体实际液体: : (由于粘滞力的作用)
