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1、 第 4 章 光端机 4.1 光发射机 4.2 光接收机 4.3 线路编码 返回主目录 1 4.1 光发射机 数字光发射机的功能: 电端机输出的数字基带电电信号转换为光光信号 用耦合技术注入注入光纤线路 用数字电信号对光源进行调制调制 调制分为直接调制和外调制两种方式 受调制的光源特性参数有：受调制的光源特性参数有：功率、功率、 幅度、频率和相位幅度、频率和相位 2 输出光信号 p I t Iin 输入电信号 p I （a） LED数字调制原理 输出光信号 输入电信号 Iin IthIb (b) LD的数字调制原理 当激光器的驱动电流大于阈值电流Ith时， 输出光功率P和驱动电流I基本上是线性
2、关系线性关系 输出光功率光功率和输入电流输入电流成正比，输出光信号反映输入电信号 3 4.1.1 光发射机基本组成 数字光发射机的方框图如图4.2所示，主要有光源和电路 两部分。 光源是实现电/光转换的关键器件，在很大程度上决定着 光发射机的性能。 电路的设计应以光源光源为依据，使输出光信号输出光信号准确反映输入输入 电信号。电信号。 4 输入 接口 线路 编 码 调制 电路 光源控制电路 电信号输入 光信号输出 图 4.2 数字光发射机方框图 5 1. 光源 对通信用光源的要求如下对通信用光源的要求如下 (1) 发射的光波长应和光纤低损耗“窗口”一致，即中心波长 应在0.85 m、 1.31
3、 m和1.55 m附近。 光谱单色性要好， 即谱线宽度要窄， 以减小光纤色散对带 宽的限制。 (2) 电电/ /光转换效率光转换效率要高，即要求在足够低的驱动电流下， 有 足够大而稳定的输出光功率，且线性良好。 发射光束的方向性要好方向性要好，即远场的辐射角要小，以利于提 高光源与光纤之间的耦合效率耦合效率。 6 (3) 允许的允许的调制速率要高或响应速度要快， 以满足系统的 大传输容量的要求。 (4) 器件应能在常温下以连续波方式工作， 要求温度稳定 性好， 可靠性高，寿命长。 (5) 此外，要求器件体积小，重量轻，安装使用方便，价格 便宜。 以上各项中，调制速率、谱线宽度、输出光功率和光束
4、方 向性，直接影响光纤通信系统的传输容量和传输距离，是光源 最重要的技术指标。 7 2. 调制电路和控制电路 直接光强调制的数字光发射机主要电路有:调制电路、控制 电路和线路编码电路 采用激光器激光器作光源时，还有偏置电路偏置电路 对调制电路和控制电路的要求如下： (1) 输出光脉冲的通断比(全“1”码平均光功率和全“0”码平 均光功率的比值，或消光比的倒数)应大于10，以保证足够的光 接收信噪比。 8 (2) 输出光脉冲的宽度应远大于开通延迟开通延迟( (电光延迟电光延迟) )时间时间， 光脉冲的上升时间、下降时间和开通延迟时间应足够短，以便 在高速率调制下，输出的光脉冲能准确再现输入电脉冲
5、的波形 (3) 对激光器应施加足够的偏置电流，以便抑制在较高速率 调制下可能出现的张弛振荡，保证发射机正常工作 (4) 应采用自动功率控制(APC)和自动温度控制(ATC)， 以 保证输出光功率有足够的稳定性 9 3. 线路编码电路 电端机输出的数字信号是适合电缆传输的双极性码，而光 源不能发射负脉冲， 要变换为适合于光纤传输的单极性码单极性码 10 4.1.2 调制特性 半导体激光器是光纤通信的理想光源，但在高速脉冲调 制下，其瞬态特性仍会出现许多复杂现象，如常见的电光延 迟、 张弛振荡和自脉动现象。 这些特性严重限制系统传输速率和通信质量，因此在电 路的设计时要给予充分考虑。 11 1.
6、电光延迟和张弛振荡电光延迟和张弛振荡现象 半导体激光器在高速脉冲调制下，输出光脉冲瞬态响应波 形如图4.3所示。 输出光脉冲和注入电流脉冲之间存在一个初始延迟时间， 称为电光延迟时间电光延迟时间td，其数量级一般为 ns。 当电流脉冲注入激光器后，输出光脉冲会出现幅度逐渐衰 减的振荡， 称为张弛振荡张弛振荡，其振荡频率fr(=r/2)一般为0.52 GHz。 这些特性与激光器有源区的电子自发复合寿命电子自发复合寿命和谐振腔谐振腔 内光子寿命内光子寿命以及注入电流初始偏差量注入电流初始偏差量有关。 12 图 4.3 光脉冲瞬态响应波形 张弛振荡张弛振荡和电光延迟电光延迟的后果是限制调制速率 限制
7、调制速率。 当最高调制频率接近张弛振荡频率时，波形失真严重，会 使光接收机在抽样判决时增加误码率，因此实际使用的最高调最高调 制频率应低于张弛振荡频率制频率应低于张弛振荡频率。 13 电光延迟电光延迟要产生码型效应。 当电光延迟时间td与数字调制的码元持续时间T/2为相同数 量级时，会使“0”码过后的第一个“1码的脉冲宽度变窄，幅度 减小，严重时可能使单个“”码丢失， 这种现象称为“码型效 应”。 如图4.4，在两个接连出现的“1”码中，第一个脉冲到来前 ，有较长的连“0”码， 由于电光延迟时间长和光脉冲上升时间 的影响，因此脉冲变小。 第二个脉冲到来时，由于第一个脉冲的电子复合尚未完全 消失
8、，有源区电子密度较高，因此电光延迟时间短， 脉冲较 大。 14 “码型效应”的特点是：在脉冲序列中较长的连“0”码后出现的 “1”码，其脉冲明显变小，而且连“0”码数目越多，调制速率越高 ，这种效应越明显。用适当的“过调制”补偿方法， 可以消除码型 效应，见图4.4(c)所示。 1 2 电脉冲 光脉冲 2ns 5ns 2ns 图4.4 码型效应 （a) 、(b)码型效应波形；（c）改善后波形 (a)(b)(c) 15 (4.1) (4.2 ) (4.3) 式中，o是张弛振荡幅度衰减到初始值的1/e的时间，j和jth分别 为注入电流密度和阈值电流密度。sp和ph分别为电子自发复合寿 命和谐振腔内
9、光子寿命。在典型的激光器中，sp10-9s, ph10-12s， 即sp ph。 通过LD速率方程组的瞬态解得到的张弛振荡频率r及其幅度衰 减时间o和电光延迟时间td的表达式为： 16 由式(4.1)式(4.3)可以看到： (1) 张弛振荡频率r随sp、ph的减小而增加，随j的增加而 增加。这个振荡频率决定了LD的最高调制频率。 (2) 张弛振荡幅度衰减时间o与sp为相同数量级，并随j的 增加而减小。 (3) 电光延迟时间td与sp为相同数量级，并随j的增加而减小 (jjth)。 由此可见，增加注入电流j，有利于提高张弛振荡频率r， 减小其幅度衰减时间o，以及减小电光延迟时间td，因此对 LD
10、施加偏置电流是非常必要的。 17 2. 自脉动现象 某些激光器在脉冲调制甚至直流驱动下，当注入电流达到 某个范围时，输出光脉冲出现持续等幅的高频振荡，这种现象 称为自脉动现象，如图4.5所示。 自脉动频率可达2GHz，严重影响LD的高速调制特性。 18 电脉冲 光脉冲 图4.5 激光器自脉冲动现象 自脉动现象是激光器内部不均匀增益或不均匀吸收产生的 ， 往往和LD的P - I曲线的非线性有关, 自脉动发生的区域和P - I曲线扭折区域相对应。 19 4.1.3 调制电路和自动功率控制 数字信号调制电路应采用电流开关电路， 最常用的是差分电 流开关电路。 图4.6示出由三极管组成的共发射极驱动电
11、路共发射极驱动电路，这种简单的驱 动电路主要用于以发光二极管WTBZLED作为光源的光发射机。 数字信号Uin从三极管V的基极输入，通过集电极的电流驱动 LED。 数字信号“0”码和“1”码对应于V的截止和饱和状态，电流的大 小根据对输出光信号幅度的要求确定。 这种驱动电路适用于10 Mb/s以下的低速率系统，更高速率 系统应采用差分电流开关电路。 20 图 4.6 共发射极驱动电路 21 图4.7是常用的射极耦合驱动电路，适合于激光器系统使用。 电流源为由V1和V2组成的差分开关电路，它提供了恒定的偏置电 流。 在V2基极上施加直流参考电压UB， V2集电极的电压取决于 LD的正向电压，数字
12、电信号Uin从V1基极输入。 当信号为“0”码时 ，V1基极电位比UB高而抢先导通，V2截止， LD不发光；反之， 当信号为“”码时，V1基极电位比UB低， V2抢先导通，驱动LD发 光。 V1和V2处于轮流截止和非饱和导通状态，有利于提高调制速 率。当三极管截止频率fr4.5 GHz时，这种电路的调制速率可达 300 Mb/s。 射极耦合电路为恒流源，电流噪声小，这种电路的缺点是动 态范围小，功耗较大。 22 图 4.7 射极耦合LD驱动电路图 23 图4.8是利用反馈电流使输出光功率稳定的LD驱动电路，其 主体和图4.7相同，只是由V3支路为LD提供的偏置电流Ib受到激 光器背向输出光平均
13、功率和输入数字信号均值 的控制。 由于温度变化和工作时间加长，LD的输出光功率会发生变 化。为保证输出光功率的稳定， 必须改进电路设计。 24 图 4.8 反馈稳定LD驱动电路 25 把PD检测器的输出监测电压UPD、信号参考电压 和直流参 考电压UR施加到运算放大器A1的反相输入端，经放大后，控制 V3基极电压和偏置电流Ib，其控制过程如下： PLD UPD (UPD+ +UR) UA1 Ib PLD 在反馈电路中引入信号参考电压的目的，是使LD的偏置 电流Ib不受码流中“0”码和“1”码比例变化的影响。 26 一个更加完善的自动功率控制(APC)电路如图4.9所示。从 LD背向输出的光功率
14、，经PD检测器检测、运算放大器A1放大 后送到比较器A3的反相输入端。 同时，输入信号参考电压和直流参考电压经A2比较放大后 ，送到A3的同相输入端。A3和V3组成直流恒流源调节LD的偏流 ，使输出光功率稳定。 27 图 4.9 APC电路原理 28 4.1.4 温度特性和自动温度控制 1. 激光器的温度特性 激光器的温度特性在3.1节已经讨论过，温度对激光器输出 光功率的影响主要通过阈值电流Ith和外微分量子效率d产生。 图4.10(a)和(b)分别示出温度通过阈值电流和外微分量子效 率引起的输出光脉冲的变化： 温度升高，阈值电流增加 外微分量子效率减小，输出光脉冲幅度下降 温度对输出光脉冲
15、会产生 “结发热效应”。 29 PP I I 图 4.10 温度引起的光输出的变化 (a) 阈值电流变化引起的光输出的变化； (b) 外微分量子效率变化引起的光输出的变化 20。C 25。C 20。C70。C 30 即使环境温度不变，由于调制电流的作用，引起激光器 结区温度的变化，因而使输出光脉冲的形状发生变化，这种效 应称为“结发热效应”。 I1 I0 t=0t=T 图 4.11 结发热效应 电流脉冲 光脉冲 31 如图4.11所示，设t=0时电脉冲到来， 注入电流为I1，由于 电流的热效应，在脉冲持续时间里，结区的温度随时间t而升高 ，激光器的阈值电流随t而增大，使输出光脉冲的幅度随t而减
16、 小。 当t=T时电流脉冲过后，注入电流从I1减小到I0，电流散发 的热量减少，结区温度随t而降低，阈值电流减小，使输出光脉 冲的幅度增大。 “结发热效应”将引起调制失真。 与调制速率对激光器瞬态特性的影响相反，低调制速率的 “结发热效应”更加明显。 这是因为随着调制速率的提高，码元时间间隔缩短，使结 区温度来不及发生变化。 32 2. 自动温度控制 半导体光源的输出特性受温度影响很大，特别是长波长半长波长半 导体激光器导体激光器对温度更加敏感。为保证输出特性的稳定，对激光 器进行温度控制是十分必要的。 温度控制装置一般由致冷器、热敏电阻和控制电路组成， 图4.12示出温度控制装置的方框图。 致冷器致冷器的冷端和激光器的热沉接触，热敏电阻 热敏电阻作为传感器 ，探测激光器结区的温度，并把它传递
