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1、电磁场与电磁波Electromagnetic Fields and Waves 第9讲 静电场4,谢泽明华南理工大学电子与信息学院Email:,-分界面上的边界条件,内容,什么是边界条件法向电场的边界条件切向的边界条件电场方向的边界条件电位的边界条件导体表面的边界条件,已经得到静电场和电位满足的方程,什么是边界条件？,Possion方程,Laplace方程,若无源，则,这些方程反映空间点上静电场的特性。但是它们是微分方程，只适合于场函数连续可导的情形。对于有媒质突变的问题，场函数不再是连续可导，因此场方程的微分形式不在适用。,通常遇到的静电场问题含有不同介质和导体。为此，需要寻找分界面和边界上
2、静电场满足的方程，称之为静电场的边界条件。边界条件研究分界面两边的场的关系研究边界问题的方法是从场方程的积分形式出发，因为积分形式的方程不受连续性的约束。,介质分界面上电场边界条件,应用Gauss定理，由于柱面无限小，有,【法向电场边界条件】,同时,注意: 是由介质2指向介质1。,于是写成标量形式 其中 ， 称为分界面上的面自由电荷密度。,介质分界面上的法向电位移的差等于分界面上的面自由电荷密度。如果分界面上无自由电荷，则介质分界面上法向电位移矢量连续，即,对于各向同性媒质，边界条件可写出如果分界面上无自由电荷，则 说明介质分界面上法向电场强度不连续。如果考虑介质分界面上的束缚电荷密度 ，则不
3、难导出可见，在介质分界面上法向电位移和电场强度之所以不连续是因为在分界面上分布有表面电荷。,【切向电场边界条件】,应用电场环路积分公式,即写出标量形式,所以，分界面上切向电场连续。,通常希望用分界面法向单位矢表示边界条件，为此考虑则由于 的任意性，所以有上述的单位矢量变换方法在电磁场理论中常遇到。,理想介质分界面上电场方向的关系,所谓理想介质分界面是指分界面上无自由电荷。根据边界条件，可得于是可见在分界面两侧，电场一般不在同一方向。只有在电场与分界面垂直时，分界面两侧的电场才具有相同方向。,介质分界面上电位边界条件,利用电位与电场的关系 ，可得将上式代入电场边界条件，可得,在未规定电位参考点的
4、情况下，const可以是任意常数。但是，一旦两边采用相同的电位参考点，const只能是零。最终，得到电位在分界面上的边界条件分界面上电位连续，电位法向导数不连续。,导体表面的边界条件,我们已经知道，导体中静电场始终为零，电位保持常数（等位体）。把导体看成介质2，从介质分界面边界条件不难得到电壁的边界条件。所以电壁上切向电场为零。,【 例 】两块很大的平行导电板，板间距离为d，而且d比平行板的场和宽都小很多。两板接于直流电压U上充电后断开电源，然后在板间放入一块均匀介质板( )。设介质板的厚度比d略小一点，留下一小个空气隙。求放入介质板前后平行板间的电场强度。,解：未放入介质板前，板间电场强度为
5、E0的方向为正极板指向负极板，如图。,在下极板导体与空气的分界面上，根据分界面边界条件 ，和 (导体内场为0)，有若在上极板与空气界面应用边界条件，同样可以求出上极板下表面自由电荷面密度为 。,因为先断电，后放入介质板，且介质板均匀，故放入介质板后导体表面上的自由电荷总量及分布( )不变，即空气隙中 不变。,又因为空气隙与介质分界面上没有自由面电荷，且介质块平行极板，当再一次在此界面上应用电位移矢量法向矢量连续的边界条件时，便可得介质中的电位移D为介质中电场强度E为介质与空气的分界面上 是不连续的。因为介质板表面上出现束缚电荷，束缚电荷产生的附加场强消弱了原场强。,介质中的极化强度 为根据有,【 例9 】在聚苯乙烯( )与空气的分界面两侧，聚苯乙烯中的电场强度为2500V/m，电场方向与分界面法线的夹角是20o，试求(1)空气与分界面法线的夹角；(2)空气中的电场强度与电位移。,解：(1)令聚苯乙烯为介质1，空气为介质2，由得(2)由界面上的E1t = E2t，即 ，得故,静电场的边界条件,总结,
