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1、广义相对论之一引言、泊松方程与张量基础知识,张宏浩,一些参考书,广义相对论引论(俞允强)广义相对论(刘辽)引力论与宇宙论(温伯格)广义相对论和宇宙学(王永久)广义相对论(狄拉克dirac)爱因斯坦文集（第1卷-第3卷）引力与时空(瓦尼安美&鲁菲尼意)科普书黑洞(约翰-皮尔卢米涅法)科普书宇宙的琴弦(格林美)科普书超越时空：通过平行宇宙、时间卷曲和第十维度的科学之旅(加来道雄)科普书平行宇宙(加来道雄),2,3,4,当我还是一个相当早熟的少年的时候，我就已经深切地意识到，大多数人终生无休止地追逐的那些希望和努力都是毫无希望的。而且，我不久就发现了这种追逐的残酷，这在当年较之今天是更加精心地用伪善
2、和漂亮的字句掩饰着的。每个人只是因为有个胃，就注定要参与这种追逐。而且，由于参与这种追逐，他的胃是有可能得到满足的；但是，一个有思想、有感情的人却不能由此而得到满足。这样，第一条出路就是宗教，它通过传统的教育机关灌输给每一个儿童。因此，尽管我是完全没有宗教信仰的双亲的儿子，我还是深深地信仰宗教，但是，这种信仰在我12岁那年就突然中止了。由于读了通俗的科学书籍，我很快就相信，圣经里的故事有许多不可能是真实的。其结果就是一种真正狂热的自由思想，并且交织着这样一种印象：国家是故意用谎言来欺骗年青人的；这是一种令人目瞪口呆的印象。这种经验引起我对所有权威的怀疑，对任何社会环境里都会存在的信念完全抱一种
3、怀疑态度，这种态度再也没有离开过我，即使在后来，由于更好地搞清楚了因果关系，它已失去了原有的尖锐性时也是如此。象我这种类型的人，其发展的转折点在于，自己的主要兴趣逐渐远远地摆脱了短暂的和仅仅作为个人的方面，而转向力求从思想上去掌握事物。 摘自：“爱因斯坦文集第一卷”自述,阿尔伯特爱因斯坦 （Albert Einstein，1879.3.14-1955.4.18），举世闻名的德裔美国科学家，现代物理学的开创者和奠基人。 1999年12月26日，爱因斯坦被美国时代周刊评选为“世纪伟人”。,5,俞允强，广义相对论引论（第二版），引言,6,狭义相对论的两个遗留问题： 惯性系如何定义？逻辑循环！ 定义：
4、满足牛顿第一运动定律的参考系是惯性系。牛顿第一运动定律：在惯性系中，不受外力的物体 将保持静止或匀速直线运动。 牛顿的万有引力定律不满足Lorentz协变性。,针对以上问题，爱因斯坦猜想：在一切参考系（包括惯性系和非惯性系），物理规律应具有相同的形式。,我们先来介绍以下理论的发展历程：牛顿力学 狭义相对论 广义相对论,7,8,9,10,从伽利略相对性原理到狭义相对性原理 (1),伽利略相对性原理的优点和缺点： 优点：在伽利略变换下，牛顿第二运动定律F=ma在所有 惯性系下具有相同的形式。 缺点： 在每个非惯性系，须引入相应的惯性力F，牛顿定律 修正为F+F=ma。牛顿力学规律在非惯性系与惯性系
5、之间、 在两个不同非惯性系之间都不相同。 Maxwell方程在伽利略变换下不具有协变性。这表明： 要么是相对性原理不适用于电磁学；要么是相对性原理 仍然成立，但伽利略变换或者Maxwell方程需要修正。,11,狭义相对性原理： 庞加莱和爱因斯坦各自独立地发现了在两个惯性系之间的 完整的Lorentz变换，在Lorentz变换下Maxwell方程是协变的。 爱因斯坦发现，牛顿力学也可修正为Lorentz协变的形式。 这说明，力学和电磁学都具有Lorentz协变性。 爱因斯坦将其进一步推广：在惯性系中的所有物理规律都应 具有Lorentz协变性，这称为狭义相对论原理。 根据狭义相对论原理，所有惯性
6、系完全平等，实验上只能确定 不同惯性系之间的相对速度，无法确定哪个惯性系是绝对静止的。,从伽利略相对性原理到狭义相对性原理 (2),12,在数学上，总可以这样定义惯性系： 定义满足牛顿第一运动定律的参考系为惯性系，相对于 这个惯性系作匀速直线运动的参考系也是惯性系。 在惯性系中，力学上遵循牛顿三大运动定律；电磁学上 遵循Maxwell方程。在物理上，自然界的哪些参考系是严格的惯性系呢？,惯性系疑难,13,由于地球既有自转又有绕太阳的公转，地面上的实验室参考系 不是一个严格的惯性系。 地球自转加速度约是地面上重力加速度的千分之三，在日常的 物理问题计算中可将地球参考系近似地当成惯性系。,14,由
7、于太阳也在绕着银河系中心转动，太阳也不是一个严格的 惯性系。 太阳绕银心的公转加速度极小，约为10(-10)m/s2，可见 太阳是比地球好得多的近似惯性系。,15,由于存在其它星系的引力作用，银河中心也不是一个严格的惯性系。但银河中心应该是比太阳近似程度更好的惯性系。,16,由于引力作用的普遍存在，自然界很难找到一个严格的惯性系。爱因斯坦想把适用于惯性系的物理规律推广到适用于一切参考系的物理规律，即把狭义相对性原理推广为广义相对性原理。,17,在非惯性系，牛顿第二定律修正为F+F=ma，其中F是惯性力。若要使非惯性系与惯性系平等，就需要将惯性力F看成是某一种真实的力，吸收到F里面。,18,惯性
8、力与引力的相似之处： 惯性力与受力物体的(惯性)质量成正比，由惯性力导致的加速度 与受力物体的固有性质无关。 引力与受力物体的(引力)质量成正比，若物体的引力质量等于 惯性质量，则由引力导致的加速度与受力物体的固有性质无关。这提示：惯性力可能就是引力。爱因斯坦提出了等效原理：惯性力与引力对于一切物理现象的影响不可区分。,19,考虑到由引力导致的加速度与受力物体的固有性质无关，爱因斯坦猜测：也许引力场的效果可以用空间的几何结构来描述？ 弯曲空间的度规张量应该起到引力势的作用。 度规张量（即引力势）应该依赖于能动张量（即引力源的物质 分布）。借助于黎曼几何，爱因斯坦找到了这个依赖关系，这 后来被称
9、为爱因斯坦方程。,20,在牛顿引力论中，起到引力源作用的只有质量，没有动量， 因而描述的只是静止源产生的静态引力场。 在爱因斯坦广义相对论中，起到引力源作用的是能动张量， 这刻画了作任意运动的引力源产生的引力场。 广义相对论是狭义相对论结合引力（非惯性系的惯性力） 的推广。 狭义相对论是广义相对论在无引力时（物体走测地线 运动时其固有参考系是局域惯性系）的特殊情形。,21,22,23,24,25,26,27,28,主要应用于高速状态、微观世界和宇观世界的爱因斯坦相对论似乎离我们的日常生活很遥远，其实不然，它也有实用价值，一个著名的例子是全球定位系统（GPS）。在十几年前，GPS还是高尖端的东西
10、，而现在它已进入了普通人家，只要花几百块钱给车辆装一个GPS导航仪，或花一、两千块钱买一个带GPS的手机，就可以随时知道自己在地球上的准确位置。 GPS是靠美国空军发射的24颗GPS卫星来定位的（此外还有几颗备用卫星），每颗卫星上都携带着原子钟，它们计时极为准确，误差不超过十万亿分之一，即每天的误差不超过10纳秒（1纳秒等于10亿分之一秒），并不停地发射无线电信号报告时间和轨道位置。这些GPS卫星在空中的位置是精心安排好的，任何时候在地球上的任何地点至少都能见到其中的4颗。GPS导航仪通过比较从4颗GPS卫星发射来的时间信号的差异，计算出所在的位置。 GPS卫星以每小时14000千米的速度绕地
11、球飞行。根据狭义相对论，当物体运动时，时间会变慢，运动速度越快，时间就越慢。因此在地球上看GPS卫星，它们携带的时钟要走得比较慢，用狭义相对论的公式可以计算出，每天慢大约7微秒。,广义相对论的实际应用,29,GPS卫星位于距离地面大约2万千米的太空中。根据广义相对论，物质质量的存在会造成时空的弯曲，质量越大，距离越近，就弯曲得越厉害，时间则会越慢。受地球质量的影响，在地球表面的时空要比GPS卫星所在的时空更加弯曲，这样，从地球上看，GPS卫星上的时钟就要走得比较快，用广义相对论的公式可以计算出，每天快大约45微秒。 在同时考虑了狭义相对论和广义相对论后，GPS卫星时钟每天还要快上大约38微秒，
12、这似乎微不足道，但是如果我们考虑到GPS系统必须达到的时间精度是纳秒级的，这个误差就非常可观了（38微秒等于38000纳秒）。如果不校正的话，GPS系统每天将会累积大约10千米的定位误差，是没有用的。为此，在GPS卫星发射前，要先把其时钟的走动频率调慢100亿分之4.465，把10.23兆赫调为10.22999999543兆赫。此外，GPS卫星的运行轨道并非完美的圆形，与地面的距离和运行速度会有所变化，如果轨道偏心率为0.02，时间就会有46纳秒的误差。由于地球的自转，GPS导航仪在地球表面上的位移也会产生误差，例如当GPS导航仪在赤道上，而GPS卫星在地平线上时，由于位移产生的误差将会达到1
13、33纳秒。GPS导航仪在定位时还必须根据相对论进行计算纠正这些误差。 可见GPS的使用既离不开狭义相对论，也离不开广义相对论。GPS的使用是1993年开始的，但是早在1955年就有物理学家提出可以利用在卫星上放置原子钟来验证广义相对论了，GPS实现了这一设想，并让普通人也能亲身体验到相对论的威力。,牛顿理论 vs 爱因斯坦理论,牛顿理论： 万有引力定律：(引力)质量 引力 牛顿第二定律：力+(惯性)质量加速度,爱因斯坦理论： 爱因斯坦方程：质量(能动张量T_) 空间弯曲(度规g_) 测地线方程：空间弯曲(度规g_)联络粒子运动轨迹,30,我们先来回顾一下牛顿引力论。由于引力是保守力，可以定义引
14、力势 。将一个引力质量为m_G的测试粒子放置在引力场中，这个粒子受到的引力F与它所在位置的引力势之间的关系定义为,若引力势(r)是源自引力质量密度分布(r)，则它们之间由泊松方程联系：,31,点源产生的引力势满足的泊松方程,我们下面两页就对这种特殊情形进行证明,32,两个点质量之间万有引力F 点质量产生的引力势,点源产生的引力势满足的泊松方程的证明(1),33,点源产生的引力势满足的泊松方程的证明(2),经过下面两步，可得到点源产生的引力势满足的泊松方程： 将拉普拉斯算符作用于引力势 计算引力的散度 用矢量公式(高斯定理),从这种特殊情形归纳，可得到一般的泊松方程,34,35,等效原理,36,
15、37,Principle of Equivalence,The principle of equivalence is an experiment in noninertial reference frames.Consider an astronaut sitting in a confined space on a rocket placed on Earth. The astronaut is strapped into a chair that is mounted on a weighing scale that indicates a mass M. The astronaut d
16、rops a safety manual that falls to the floor.,Now contrast this situation with the rocket accelerating through space. The gravitational force of the Earth is now negligible. If the acceleration has exactly the same magnitude g on Earth, then the weighing scale indicates the same mass M that it did o
17、n Earth, and the safety manual still falls with the same acceleration as measured by the astronaut. The question is: How can the astronaut tell whether the rocket is on earth or in space?Principle of equivalence: There is no experiment that can be done in a small confined space that can detect the difference between a uniform gravitational field and an equivalent uniform acceleration.,
