《磁制冷用旋转式动态磁路磁场的计算与实验测量》由会员分享，可在线阅读，更多相关《磁制冷用旋转式动态磁路磁场的计算与实验测量（6页珍藏版）》请在金锄头文库上搜索。
1、 2 理论计算结果与实验测量结果及其讨论 对边长为9 c m 的中空正方体的计算结果分别在图3 和图5 中给出。因为对称关系，图中只示出了1 4 个截面上的磁场分布。我们看到在圆柱磁块分别转过o 。和1 8 0 。时的磁场平均值分别约为1 2 T 和0 3 T 。 因为室温磁制冷材料的磁热效应与磁场方向没有关系，所以这里的计算结果都只是磁场的大小。 图3 计算的最大磁场分布 图4 测量到的最大磁场分布 与理论计算的位置相对应，实验上的测量结果分别表示在图4 和图6 中。在磁块分别旋转o 。和1 8 0 。时 测量到的磁场平均值分别约为0 7 5 T 和0 0 3 T 。 从上面的结果可以看到理
2、论上这样的动态磁路去磁不是很彻底，但考虑到室温磁制冷的制冷量大致 与磁感应强度的平方成正比，所以在理论上其计算值为1 1 6 倍的平方比关系仍然是可以接受的。而实验 1 1 5 图5 计算出的最小磁场分布 图6 测量到的最小磁场 上测量到的去场要干净得多，其去磁和磁化时的磁场强度的平方比达到1 4 0 0 。 计算上动态磁路在高场时比较均匀，但在低场时磁场叠加后不很均匀，这样的结果和实际上的动态磁 路的磁场相差较远。实验上测量出的高场不是很均匀，而低场则要均匀得多。因为我们采用的霍耳探头有 一定大小，因此测量区域受到限制，但从图的变化趋势上看，实际上的磁场的高场要比这里测量的值大一 些，而低场则更低，这对磁制冷显然是有利的。 实际测量的值与计算值有一定差异的主要原因来自于以下三个方面：一是两者的尺寸不尽相同；二是 为了动态磁路旋转的方便，两边两组磁阵列与中间两组是反向的，这样在两边两组处于磁场极小时其在中 间空腔中依然有负的贡献，此外，旋转的圆柱形磁块与周围的空隙也要减低磁矩正向排列的最大场。因此 这三个原因构成了这组实际磁体为什么高场和低场同时降低的机制。 1 1 6
